Второе начало термодинамики

один из основных законов термодинамики, устанавливающий необратимость макроскопических тепловых процессов, протекающих с конечной скоростью. В отличие от чисто механических (без трения) или электродинамических (без выделения джоуле-ва тепла, из-за электрической проводимости среды, в которой существует электромагнитное поле) обратимых процессов процессы, связанные с теплообменом, с трением, диффузией газов, расширением газов в пустоту, выделением джоулева тепла и т. д., — необратимы, т. е. могут самопроизвольно протекать только в одну сторону, в одном направлении. Благодаря достаточной сложности указанного явления имеется несколько эквивалентных формулировок этого начала:

1) (исторически первая из формулировок и само название закона как начала принадлежат немецкому физику Р. Клаузиусу) невозможен процесс, при котором тепло самопроизвольно переходило бы от тел более холодных к телам более нагретым без каких-либо изменений в системе или в окружающей среде;

2) в замкнутой, т. е. изолированной в тепловом и механическом отношении, системе энтропия либо остается неизменной (при протекании в ней обратимых равновесных процессов), либо возрастает (при неравновесных процессах) и состояние равновесия достигает максимума — формулировка начала в виде наиболее общего закона как закона возрастания энтропии;

3) невозможно создать периодически действующую (совершающую какой-либо термодинамический цикл) машину, вся деятельность которой сводилась бы к поднятию некоторого груза (механической работе) и соответствующему охлаждению теплового резервуара (формулировка У. Том-сона, М. Планка);

4) невозможно построить вечный двигатель 2-го рода (В. Оствальд).